ABSTRACT

Resistivity measuring instruments with four-point probe is widely used in semiconductor industry, and it is a common device for measuring resistivity of semiconductor materials. In this paper, the measurement conditions and applicable calculation formulas for different samples are briefly described, and the uncertainty evaluation of the precise measurement results of wafer is discussed in detail.

Keywords:Four-Point Probe, Resistivity, Uncertainty

直排四探针法测量硅片电阻率及不确定度评定

高英，李兰兰

中国计量科学研究院，北京

收稿日期：2019年11月20日；录用日期：2019年12月3日；发布日期：2019年12月10日

摘 要

四探针电阻率测量仪广泛应用于半导体行业，是测量半导体材料电阻率的常用设备。本文针对不同样品测量时应注意的测量条件、适用的计算公式做了简要的说明，并对晶圆薄片的精密测量结果的不确定度评定做了比较详细的论述。

关键词 :四探针，电阻率，不确定度

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1. 经典直排四探针测试仪的基本原理

四探针测试仪是广泛用于测量半导体材料电阻率的一种设备 [1]。它将位于同一直线上的等间距的四只探针置于被测样品表面，该表面相对于直排四探针来说，应可被视为平坦的近似半无穷大表面。在四探针外侧的两根探针上施加直流电流，而内测的两根探针上的测得的电位差，则被用来计算被测样品的电阻率。如果探针之间的间距为S，在无穷大表面上，被测位置的电阻率 $\rho$ (Ω∙cm)可由下列式(1)计算得到 [2]。

$\rho =2\pi S\frac{U}{I}$ (1)

四探针测量装置的基本组成如图1所示。

图1. 经典四探针测试仪原理图

由式(1)可知，如果探针间距S被设定为1.59 mm = 0.159 cm，则 $2\pi S$ 近似为1，此时电阻率测量值可简化为电压和电流的比值U/I，单位为Ω∙cm。

当探针间距S不为1.59 mm而是1.0 mm时，为了简化计算，使用者往往把电流值设定为 $2\pi S$ 的倍数，此时电压表上显示的电压读数乘以或除以相应的倍数，即为实际电阻率测量值。

2. 四探针测试仪的实际应用

使用上述电阻率计算公式有个前提，要求被测样品表面平坦且近似半无穷大，厚度应在探针间距的4倍以上，即用于大型硅块的体电阻率测量。而当用户使用四探针测量仪测量硅晶圆薄片电阻率时，则应当对计算公式做必要的几何修正。除此之外，在四探针电阻率测量仪实际使用过程中，还有很多影响测量结果的因素应当考虑。

首先，半导体硅材料电阻率具有明显的随温度变化特性。测量时必须知道被测样品的实际温度，且选用测量电流值也应当以控制在不致引起热阻效应的范围内为原则。通常情况下，选择合适的电流值，使得在被测样品上获得的压降在10 mV~12 mV之间。在可能的条件下，选择适当的电流，使得到的电压在9.95 mV~10.05 mV最佳。

一般测量硅材料电阻率时的参考温度是23℃，如果室温或其他原因造成被测样品的实际温度异于此参考温度时，可以用式(2)修正 [3]。

${\rho }_{23}={\rho }_T\times F_T$ (2)

式(2)中： ${\rho }_{23}$ 是修正到23℃的电阻率，Ω∙cm。

${\rho }_T$ 是实际温度T下测得的电阻率，Ω∙cm。

$F_T$ 是温度修正因子。

其中，

$F_T=1-C_T\left(T-23\right)$ (3)

式(3)中：C_T是可以从相关资料中查到的材料温度系数，

T是被测样品的实际温度，℃。

其次，被测样品几乎都不可能是理想的半无穷大平面，因此几何修正不可避免。一般来说，样品的厚度及探针测量位置距样品边缘的距离均须大于探针间距S的4倍，才能得到可靠的测量结果。实际情况比这个复杂得多，因此，针对样片厚度小于4倍S，直径从10倍S到近似半无穷大的情况，都需要做相应的几何修正。相关修正系数在国际上的SEMI标准和国内的GB标准上都可以查表得到。

最后，探针头对测量结果的影响也不能忽视。其必须满足四根探针应处于同一平面的一条直线上；探针与被测样品应有良好的欧姆接触；接触点应为半球形，使电流入射状发散及汇拢，且接触半径远远小于探针间距；一般情况下，要求针尖压痕直径在20 μm~100 μm之间，针尖压力在1.8 N~2 N之间。

满足上述基本条件的探针头，其对测量结果带来的修正系数为：

$F_{SP}=1+1.082\left(1-{\bar{S}}_2/\bar{S}\right)$ (4)

$\bar{S}=1/3\left({\bar{S}}_1+{\bar{S}}_2+{\bar{S}}_3\right)$

式(4)中：

$\bar{S}$ 是探针间距的平均值。

${\bar{S}}_1$ 、 ${\bar{S}}_2$ 、 ${\bar{S}}_3$ 分别是探针的三个间距的十次测量平均值。

所以，实际的四探针装置测量硅单晶电阻率薄片的公式为：

${\rho }_{23}=\frac{\bar{V}}{I}\times W\times F\left(W/\bar{S}\right)\times F\left(\bar{S}/D\right)\times F_{SP}\times F_T$ (5)

式(5)中：W是样片的实际厚度值，cm。

$F\left(W/\bar{S}\right)$ 是厚度修正系数。

$F\left(\bar{S}/D\right)$ 是直径修正系数。

$F_{SP}$ 是探针修正系数。

$F_T$ 是温度修正系数。

从式(5)可以看出，电阻率的测量结果和数字电压表、恒流源、环境温度、样片厚度及探针系数有关。

3. 电阻率测量结果的不确定度评定 [4] [5]

我们用四探针电阻率测量装置对标称值为0.01 Ω∙cm，实际值为0.009461 Ω∙cm的有证标准物质的测量为例，对测量结果做不确定度分析。

1) 测量重复性引入的不确定度分量 $u_A$

重复10次测量，测量结果如表1所示：

表1. 测量的电阻率值

平均值： $\bar{\rho }=\frac{1}{10}\times {\displaystyle {\sum }_{k=1}^{10}{\rho }_k}=0.009462\Omega \cdot \text{cm}$

使用贝塞尔公式计算单次标准偏差： $u\left(\rho \right)=\frac{1}{\sqrt{10-1}}\times \sqrt{{\displaystyle {\sum }_{k=1}^{10}{\left({\rho }_k-\bar{\rho }\right)}^2}}=0.000016\Omega \cdot \text{cm}$

因为实际测量中，采用10次测量的平均值作为测量结果，因此测量重复性引入的不确定度分量：

$u_A=u\left(\bar{\rho }\right)=\frac{u\left(\rho \right)}{\sqrt{10}}=\frac{1}{\sqrt{\left(10-1\right)\times 10}}\times \sqrt{{\displaystyle {\sum }_{k=1}^{10}{\left({\rho }_k-\bar{\rho }\right)}^2}}=0.000005\Omega \cdot \text{cm}$

转换成相对不确定度表达形式：

$u_A=\frac{0.000005}{0.009462}\times 100=0.053\%$

由于A类分量包含了电子设备的短稳影响，以及被测样品均匀性对标准方差的影响，所以实际测量工作中，对标准样片测量的统计结果，该项分量最大可到0.2%。

2) B类不确定度分量 $u_B$

影响测量结果不确定度的B类分量包括：数字电压表和恒流源的校准；环境及样片本身的温度测量及修正；测厚仪通过测量样片厚度传递过来的不确定度分量。由于这些分量互不相关，灵敏系数分别为1和−1。

a) 电子设备引入的分量 $u_{B1},u_{B2}$

数字电压表和恒流源均可溯源到上一级标准。当我们使用设备校准证书上给出的误差加修正值使用时，可以采用校准证书上的不确定度作为该项不确定度分量。

事实上，数字表的短期稳定性带来的不确定性已经体现在A类分量里面了。这里讨论的是长稳对测量结果不确定度的影响。

表2. 纳伏表校准数据

从表2中看到，测量实例0.01 Ω∙cm样片时所使用的5 mV (实际为3.3555 mV，取小数点后4为有效数字)量程，误差修正值几乎可以忽略不计。而不确定度分量：

$u_{B1}=\frac{0.00007}{2\times 5.00004}\times 100=0.0007\%$

实际工作中大量使用的10 mV量程附近， $u_{B1}$ 只有0.00065%，也可忽略。

表3. 恒流源校准数据

表3是恒流源的部分校准数据，在测量实例0.01 Ω∙cm样片时所使用的是100 mA档量程，实际使用100 mA电流，误差在−0.006 mA，同样对测量结果影响甚微，可以忽略。

$u_{B2}=\frac{0.02}{2}=0.01\%$

在实际应用中，从0.001 Ω∙cm到1000 Ω∙cm测试时所用电流为100 mA~1 μA，从表3可以看出，此时 $u_{B2}$ 在0.01%~0.005%之间。而在更高的电阻率范围内， $u_{B2}$ 则为0.05%

b) 温度变化带来的不确定度分量 $u_{B3}$

我们仍以导电类型为P型，标称值为0.01 Ω∙cm，实际值为0.009461 Ω∙cm的标准片校准结果为例。

从相关资料上可以查得，该标准片的温度系数约为0.00035/℃。也就是说 $\Delta t=\pm 1˚\text{C}$ 时，测量结果变化率为±0.035%。也可以说灵敏系数为0.035 /℃。

实际测量工作中，由于使用了恒温水槽托盘控温技术，且温度计经过了溯源， $\Delta t$ 可以做到±0.1℃。因此，

$u_{B3}=0.0035\%$

不同电阻率的硅片，温度系数不尽相同。在上述温控条件下， $u_{B3}$ 最大可以到0.083%。

c) 测厚仪传递的不确定度分量 $u_{B4}$

用晶片厚度测量仪测量600 μm左右厚度的硅单晶标准样片。当测厚仪的最大允许误差为±0.6 μm时，用六次测量的平均值作为测量结果，温度效应等其它不确定度来源忽略不计。

$T=\bar{x}+\Delta t_S$

$\bar{x}$ 为测厚仪的读数，即测量结果。 $\Delta t_S$ 为测厚仪的误差对测量结果的影响，其数学期望值为零，但需考虑其不确定度。

仍以上述标准片测量为例，

六次的测量结果为：629.0 μm 628.9 μm 629.1 μm

629.1 μm 629.0 μm 628.9 μm

平均值： $\bar{x}=629.0\mu \text{m}$

实验标准差： $s\left(\bar{x}\right)=\sqrt{\frac{{\displaystyle \underset{i}{\overset{n}{\sum }}{\left(x_i-\bar{x}\right)}^2}}{n\left(n-1\right)}}=0.04\mu \text{m}$

故：

$u_{\text{1}}\left(t\right)=u\left(\bar{x}\right)=s\left(\bar{x}\right)=0.04\mu \text{m}$

测厚仪的最大允许误差为±0.6 μm。以矩形分布估计，

于是：

$u_2\left(t\right)=\frac{0.6}{\sqrt{3}}=0.346\mu \text{m}$

合成标准不确定度： $u_c=\sqrt{u_1^2+u_2^2}=0.348\mu \text{m}$，相对于629.0 μm厚度的标准片，其相对不确定度则为 $0.348/629\times 100=0.055\text{\%}$

即： $u_{B4}=0.055\%$

当样片厚度在500 μm左右时，此项分量约为0.07%。值得指出的是，当测量方块电阻时，由于不涉及到厚度，此项不确定度分量不存在。

d) 探针头引入的不确定度分量 $u_{B5}$

从式(4)看出，探针修正系数与探针头平均间距 $\bar{S}$ 和2、3探针平均间距有关。以实测样片时所用探针头为例，其 ${\bar{S}}_1$ 、 ${\bar{S}}_2$ 、 ${\bar{S}}_3$ 的标准差分别是0.045%、0.04%、0.025%，则 $\bar{S}$ 的标准差为0.065%。

因此， $u_{B5}=0.076\%$。

对实测标准片测量结果的合成标准不确定度：

$\begin{array}{c}{u}_C=\sqrt{u_A^2+u_{B1}^2+u_{B2}^2+u_{B3}^2+u_{B4}^2+u_{B5}^2}\\ =\sqrt{{0.053}^2+{0.0007}^2+{0.01}^2+{0.0035}^2+{0.055}^2+{0.076}^2}\\ =0.11\%\end{array}$

扩展不确定度：

按置信概率为95%，取 $k=\text{2}$ ：

$U=k{u}_C=0.22\%$

也可表示为 $U=0.000021\Omega \cdot \text{cm}$

实际测量结果：

中心电阻率：0.009462 Ω∙cm $U=0.22\%$，$k=\text{2}$

标准物质证书数据：

中心电阻率：0.009461Ω∙cm ± 0.000011 Ω∙cm

约可折算为： $U=0.12\%$，。

通过以上实例分析可以看出，四探针测量装置对测量结果不确定度的贡献为B类不确定度分量 $u_B$。通常情况下，按照测量电压在10 mV，样品厚度在630 μm左右计算，温度修正系数在0.166% (按±0.2℃计算)

较为理想的实验室条件情况下，四探针测量装置的不确定度分量：

$\begin{array}{c}{u}_B=\sqrt{u_{B1}^2+u_{B2}^2+u_{B3}^2+u_{B4}^2+u_{B5}^2}\\ =\sqrt{{0.00065}^2+{0.01}^2+{0.166}^2+{0.055}^2+{0.076}^2}\\ =0.19\%\end{array}$

如果此时装置用于测量一般的硅单晶电阻率标准片， $u_A$ 按照最大为0.2%计算，则有：

$\begin{array}{c}{u}_{C\max }=\sqrt{u_A^2+u_{B1}^2+u_{B2}^2+u_{B3}^2+u_{B4}^2+u_{B5}^2}\\ =\sqrt{{0.2}^2+{0.00065}^2+{0.01}^2+{0.166}^2+{0.055}^2+{0.076}^2}\\ =0.28\%\end{array}$

则， $U_{\max }=0.6\%$，$k=\text{2}$。

4. 结论

综上所述，测量重复性、数字电压表和恒流源的校准、环境及被测样片本身的温度测量及修正、测厚仪通过测量样片厚度传递等因素都对电阻率测量的准确性及不确定度有影响。有关人员在使用四探针测试仪测量半导体材料电阻率时，不仅要保证仪器本身的工作状态正常及溯源的有效性，更要关注测量环境条件及辅助测量设备是否达到要求，必要时做出正确合理的修正，才能最终获得准确可靠的测量结果。

文章引用

高 英,李兰兰. 直排四探针法测量硅片电阻率及不确定度评定
Measuring Resistivity of Silicon Wafers with Four-Point Probe Method and Evaluation of Uncertainty in Measurement[J]. 材料科学, 2019, 09(12): 1041-1047. https://doi.org/10.12677/MS.2019.912128

参考文献