上海理工大学理学院，上海

收稿日期：2023年3月17日；录用日期：2023年4月12日；发布日期：2023年4月19日

摘要

原子核电荷半径属于原子核基本性质之一。核电荷半径的精确测量对核结构研究和核天体物理具有重要意义。在已有经验公式的基础上考虑核形变参数对核电荷半径的影响，经过对比发现经验公式中奇偶修正项的效果不如形变参数修正项。最终获得 $A^{1/3}$ 律六参数的修正公式，均方根误差比原五参数经验公式下降约15%。

关键词

原子核电荷半径，形变参数， $A^{1/3}$ 律

The Modified Nuclear Charge Radii Formula by Deformation

Guangsheng Li

College of Science, University of Shanghai for Science and Technology, Shanghai

Received: Mar. 17^th, 2023; accepted: Apr. 12^th, 2023; published: Apr. 19^th, 2023

ABSTRACT

Nuclear charge radius is one of the most fundamental properties for nuclei. The accurate measurement of nuclear charge radius is very important for nuclear structure research and nuclear astrophysics. Based on the existing empirical formulas, the influence of nuclear deformation parameters on nuclear charge radius is considered. Through comparison, it is found that the parity correction term in the empirical formulas is less effective than the deformation parameter correction term. Finally, the modified formula of the six parameters of $A^{1/3}$ law is obtained, and the root-mean-square deviation decreases by about 15% compared with the original five-parameter empirical formula.

Keywords:Nuclear Charge Radii, Deformation Parameters, $A^{1/3}$ Law

Copyright © 2023 by author(s) and Hans Publishers Inc.

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1. 引言

原子核电荷半径属于原子核基本性质之一 [1] 。核电荷半径在核结构研究中扮演着重要角色，例如在核半径的引导下可进一步研究奇异核(核晕、形状共存)性质等 [2] [3] [4] 。核电荷半径精确测量不仅促进人们对原子核内部作用机制的了解而且对天体物理研究具有重要意义，例如和物质状态方程(EOS)中对称能系数L [5] [6] 取值范围可由镜像核核电荷半径差值确定，以及进一步探索行星密度、中子星演化过程和黑洞研究等提供线索 [7] [8] 。

到目前为止，原子核数据中心的网站上发布的最新数据表(简称CR2013) [9] 中共有957个基态均方根核电荷半径已被实验测定。理论上用于研究原子核电荷半径的模型有Skyrme-Hartree-Fock-Bogoliubov (SHFB) [10] 、相对论平均场(the relativistic mean-filed，简写为RMF) [11] 以及近几年核质量计算工作中较为流行的Garvey-Kelson (GK)关系 [12] 、由四个相邻原子核电荷半径构成的 $\delta R_{i\text{n}-j\text{p}}$ 关系 [13] 和同位素链的核电荷半径差值关系 [14] [15] 等。

本文主要分为以下几个部分：第一部分介绍核电荷半径的研究意义及目前的研究进展；第二部分分别介绍传统的球形半径计算方法和使用形变参数修正的传统公式的方法；第三部分对比讨论公式修正前后的描述能力；最后为本文总结。

2. 核电荷半径与形变参数的关系

基于原子核饱和性质考虑，原子核电荷半径分布通常认为是球形核，可以使用 $A^{1/3}$ 律对其进行描述，即

$R\left(N,Z\right)=\sqrt{\frac{5}{3}}{r}_0{A}^{1/3}$ (1)

式中 $R\left(N,Z\right)$ 对应中子数为N质子数为Z的核电荷半径，A为质量数。

由公式(7)拟合结果与实验值对比可知，大部分原子核电荷半径实验数据与公式(7)拟合结果存在一定的偏差，且大量研究表明部分原子核存在奇特核形变和原子核形状共存等 [3] [4] 现象，这表明偏差较大的原子核可能不再是理论球形而是偏离球形的椭球，偏离量用形变量表示。在公式(1)的基础上考虑形变对原子核的影响 [16] ，核电荷半径公式进一步改写为：

$R\left(N,Z\right)=R_0\left(N,Z\right)\left[1+\frac{5}{8\pi }\left[{\beta }_2^2\left(N,Z\right)+{\beta }_4^2\left(N,Z\right)\right]\right]$ (2)

其中 ${\beta }_2\left(N,Z\right)$ 和 ${\beta }_4\left(N,Z\right)$ 分别对应中子数为N质子数为Z的原子核的四极形变和十六极形变参数， $R_0\left(N,Z\right)$ 由公式(1)计算所得。

由 $\delta R_{i\text{n}-j\text{p}}$ 关系 [17] 中 $i=j=2$ 的表达式可知，它由两条质子数、中子数均相差2的同位素链核电荷半径差值构成，形式上与同位素链转移相似。沿用文献 [13] 相同的近似法，令

$\delta R_{2\text{n}-2\text{p}}\left(N,Z\right)=R\left(N,Z\right)-R\left(N-2,Z\right)-\left[R\left(N,Z-2\right)-R\left(N-2,Z-2\right)\right]\approx \delta R\left(N,Z\right)$ (3)

得新的原子核半径公式

$\delta R\left(N,Z\right)=\delta R{\left(N,Z\right)}_{\text{sph}}+\delta R{\left(N,Z\right)}_{\text{def}}$ (4)

其中

$\delta R{\left(N,Z\right)}_{\text{sph}}=\sqrt{\frac{3}{5}}{r}_0\delta \left(A^{1/3}\right)$ (5)

$\begin{array}{c}\delta R{\left(N,Z\right)}_{\text{def}}=\frac{5}{8\pi }\delta \left[R_0\left(N,Z\right)\left({\beta }_2^2\left(N,Z\right)+{\beta }_4^2\left(N,Z\right)\right)\right]\\ =\sqrt{\frac{3}{5}}\frac{5}{8\pi }{r}_0[[A^{1/3}{\beta }_2^2\left(N,Z\right)+{\left(A-4\right)}^{1/3}{\beta }_2^2\left(N-2,Z-2\right)\\ -{\left(A-2\right)}^{1/3}{\beta }_2^2\left(N,Z-2\right)-{\left(A-2\right)}^{1/3}{\beta }_2^2\left(N-2,Z\right)]\\ +A^{1/3}{\beta }_4^2\left(N,Z\right)+{\left(A-4\right)}^{1/3}{\beta }_4^2\left(N-2,Z-2\right)\\ -{\left(A-2\right)}^{1/3}{\beta }_4^2\left(N,Z-2\right)-{\left(A-2\right)}^{1/3}{\beta }_4^2\left(N-2,Z\right)]\\ \approx \sqrt{\frac{3}{5}}\frac{5}{8\pi }{r}_0{A}^{1/3}\left(\delta {\beta }_2^2+\delta {\beta }_4^2\right)\end{array}$ (6)

3. 核电荷半径经验公式的形变修正

将文献 [18] 中 $A^{1/3}$ 律四参数公式和五参数公式使用最小二乘法拟合，其中四参数公式拟合得 $r_0=1.2279\text{fm}$ ， $a=0.1517$ ， $b=1.9222$ ， $c=0.3934$ 以及 $\sigma =0.0348\text{fm}$ ，无参数公式拟合得 $r_0=1.2279\text{fm}$ ， $a=0.1519$ ， $b=1.8902$ ， $c=0.3970$ 和 $d=0.1222$ ，与四参数公式相比，加入奇偶修正向后均方根似乎没有什么变化， $\sigma =0.0344\text{fm}$ 。图1(a)对应四参数公式的实验值与理论值的偏差分布图 $\Delta R_{\text{C}}$ ，图1(b)对应五参数公式偏差分布图。图1中红色虚线对应偏差值为±0.05fm，绿色虚线对应 $\Delta R_{\text{C}}=0\text{fm}$ 。

图1. 四参数和五参数偏差分布图

从图2及四参数和无参数公式均方根比较可知，添加奇偶修正项后均方根并没有得到有效改善，因此参照公式(6)的形式将五参数公式中的奇偶修正项 $\delta$ 用四极形变参数 ${\beta }_2$ 和十六极形变参数 ${\beta }_4$ 替换。考虑到目前实验室可确定形变参数的核素个数不到核电荷半径个数的三分之一，文中涉及的 ${\beta }_2$ 、 ${\beta }_4$ 均取自WS*模型 [19] 。将形变参数与CR2013数据表整合后共有911个 $N,Z\ge 8$ 且同时存在核电荷半径、四极形变参数 ${\beta }_2$ 、十六极形变参数 ${\beta }_4$ 三类数据的核素。使用四极形变参数替换后得到新的五参数公式：

$R_{\text{c}}=r_0\left(1-a\frac{N-Z}{A}+b\frac{1}{A}+c\frac{P}{A}+d\frac{{\beta }_2^2}{A}\right)A^{1/3}$ (7)

式中P的取值与文献 [18] 一致。使用相同的拟合程序后得 $r_0=1.2316\text{fm}$ ， $a=0.1607$ ， $b=1.6929$ ， $c=0.3005$ 和 $d=12.4134$ 。将满足公式(7)的911个核素使用原五参数公式描述，对比两公式的均方根后得公式(7)的均方根比原五参数公式均方根下降约0.0024 fm，由此表明理论计算时含形变参数修正项的理论值比含奇偶效应修正项的理论值趋近实验值。在公式(7)获得有效改善的情况下，进一步考虑十六极形变 ${\beta }_4$ 对经验公式的修正，进而得六参数公式：

$R_{\text{c}}=r_0\left(1-a\frac{N-Z}{A}+b\frac{1}{A}+c\frac{P}{A}+d\frac{{\beta }_2^2}{A}+e\frac{{\beta }_4^2}{A}\right)A^{1/3}$ (8)

拟合得 $\sigma =0.0295\text{fm}$ ，相较原四参数公式误差精度提升约15%，其余拟合结果为： $r_0=1.2346\text{fm}$ ， $a=0.1788$ ， $b=1.6676$ ， $c=0.2773$ ， $d=10.8053$ 和 $e=365.7318$ 。图2对应给出公式(7)和(8)的偏差分布。由图2中两幅子图比较可知，六参数的公式在重核区拟合效果略好一些，如 $\Delta Z=90$ 附近，由图2(a)五参数公式 $\Delta R_{\text{C}}\ge 0.05\text{fm}$ 变化到图2(b)的 $\Delta R_{\text{C}}\le 0.05\text{fm}$ ，例如从左图洋红色椭圆形所示区域下降至右图青色椭圆区域。

图2. 引入形变参数修正后经验公式偏差分布图。(a) 对应四极形变修正，(b) 对应十六极形变修正

由图2(a)与图2(b)比较可知，图2(a)中轻核区偏差大于±0.05的核素的个数相对较少，而中重核区的偏差分布更加趋近绿色虚线( $\Delta R_{\text{C}}=0$ )。为便于比较经验公式添加形变参数修正前后不同参数间参数值变化情况及各公式对实验值描述精度变化趋势，在表1中罗列出本文修正的公式(7)~(8)以及文献 [18] 中公式(2)、公式(4)~(11)使用最新数据表CR2013拟合的参数值及均方根。

4. 总结

本文主要介绍核电荷半径经验公式所计算的数值能否无限接近实验数据。利用最新实验数据对已有核电荷半径经验公式重新拟合参数，加以验证经验公式的普适性。引入形变参数对 $A^{1/3}$ 律修正，对于CR2013数据表中相同的911个核素的描述误差相比原五参数公式下降约0.0024 fm，在四极形变修正的基础上进一步引入十六极形变修正的六参数公式得到的描述精度比原含奇偶效应的五参数公式提升约14%。相较奇偶效应而言形变参数在核电荷半径理论计算中占据重要角色。由于目前实验条件有限，可精确测量的核电荷半径核素个数相对于目前最新的核质量数据表少之又少。同时已测形变核个数不到核电荷半径个数一半，在最新含有形变参数的实验数据表中，目前仅有近300个偶偶核有精确值，希望在不远的将来有更多的实验数据被精确测量。

表1. $A^{1/3}$ 律和 $Z^{1/3}$ 律不同参数在CR2013数据表中的拟合结果。

文章引用

李光胜. 核电荷半径经验公式的形变修正
The Modified Nuclear Charge Radii Formula by Deformation[J]. 应用物理, 2023, 13(04): 89-94. https://doi.org/10.12677/APP.2023.134010

参考文献